Selbstadjungierter Operator

Ein selbstadjungierter Operator ist ein linearer Operator mit besonderen Eigenschaften. Operatoren und insbesondere selbstadjungierte Operatoren werden im mathematischen Teilgebiet der Funktionalanalysis untersucht. Der selbstadjungierte Operator ist eine Verallgemeinerung der selbstadjungierten Matrix.

Definition

In diesem Abschnitt wird die Definition des selbstadjungierten Operators angeführt. Im ersten Abschnitt wird sie nur für beschränkte Operatoren gegeben und im zweiten dann auch für unbeschränkte. Da beschränkte Operatoren immer auf dem ganzen Vektorraum definiert werden können, ist der beschränkte selbstadjungierte Operator ein Spezialfall des unbeschränkten selbstadjungierten Operators.

Beschränkte Operatoren

Sei $(H,\langle .,.\rangle )$ ein Hilbertraum bestehend aus dem Vektorraum und dem Skalarprodukt $\langle \cdot ,\cdot \rangle$ und sei $T\colon H\to H$ ein beschränkter linearer Operator. Falls die Gleichung

$\langle Tx,y\rangle =\langle x,Ty\rangle$

erfüllt, heißt er selbstadjungiert.

Unbeschränkte Operatoren

Sei $(H,\langle .,.\rangle )$ ein Hilbertraum bestehend aus dem Vektorraum und dem Skalarprodukt $\langle \cdot ,\cdot \rangle$ und sei $T\colon D(T)\to H$ ein dicht definierter Operator. Sei $D(T^{*})$ der Raum aller $y\in H$ , so dass das lineare Funktional

$x\mapsto \langle Tx,y\rangle$

stetig ist. Dieses Funktional hat den Definitionsbereich D(T) , ist also dicht definiert in . Folglich besitzt es eine eindeutige stetige Fortsetzung auf ganz . Nach dem Darstellungssatz von Fréchet-Riesz existiert ein eindeutig bestimmtes Element $T^{*}y\in H$ , so dass

$\langle Tx,y\rangle =\langle x,T^{*}y\rangle$

für alle $x \in H$ gilt. Der Operator $T^{*}$ mit dem Definitionsbereich $D(T^{*})$ ist der zu eindeutig bestimmte adjungierte Operator.

Der Operator heißt nun selbstadjungiert, falls $T=T^{*}$ und $D(T)=D(T^{*})$ gelten, also falls der Operator mit seinem adjungierten Operator $T^{*}$ und die entsprechenden Definitionsbereiche übereinstimmen.

Geschichte

John von Neumann, der 1929 die Theorie der unbeschränkten Operatoren begründete war auch der erste, der die Notwendigkeit erkannte, zwischen symmetrischen und selbstadjungierten Operatoren zu unterscheiden. Denn nur für die letzteren kann eine Spektralzerlegung, wie sie im letzten Abschnitt dieses Artikels beschrieben wird, gezeigt werden. Von Neumann nannte symmetrische Operatoren hermitesch. Er stellte fest, dass es unter anderem für die Spektralzerlegung wichtig sei, dass ein Operator keine symmetrische Erweiterung zulässt und nannte diese Klasse von Operatoren maximal hermitesch. Jedoch ist diese Forderung für den Spektralsatz, der selbstadjungierte Operatoren voraussetzt, noch nicht hinreichend. Von Neumann nannte auf Anregung Erhard Schmidts selbstadjungierte Operatoren hypermaximal. Der Begriff selbstadjungierter Operator wurde von Marshall Harvey Stone geprägt.

Beispiele

Symmetrische Matrix

→ Hauptartikel: Symmetrische Matrix

Eine symmetrische Matrix $A\in \mathbb {R} ^{n\times n}$ kann als Operator $A:\mathbb{R} ^{n}\to \mathbb{R} ^{n}$ verstanden werden. Bezüglich des Standardskalarproduktes ist jede symmetrische Matrix eine selbstadjungierte Matrix beziehungsweise ein selbstadjungierter Operator.

Der Operator -i ^d/_dx

Ist ein Operator beschränkt, so sind die Begriffe symmetrischer Operator, wesentlich selbstadjungierter Operator und selbstadjungierter Operator wie erwähnt äquivalent. Bei unbeschränkten Operatoren impliziert zwar die Selbstadjungiertheit die Symmetrie, aber die Umkehrung gilt nicht. Ein Gegenbeispiel gibt das folgende Paar:

Im Folgenden wird der Hilbertraum $C^{\infty }(]0,1[)\cap L^{2}(]0,1[)$ und der Differentialoperator $p_{1}:=-{{\rm {i}}}\,{\tfrac {{{\rm {d}}}}{{{\rm {d}}}x}}={\tfrac {1}{{{\rm {i}}}}}\,{\tfrac {{{\rm {d}}}}{{{\rm {d}}}x}}$ mit den dirichletschen Randbedingungen $\psi (0)=\psi (1)=0$ betrachtet.
Und dessen Erweiterung $p_{2},$ bei der man nur „Periodizität“ fordert, $\psi (1)=\psi (0)$ .

Aus der Gleichungskette

$\langle u,p_{i}v\rangle _{{L^{2}}}-\langle p_{i}u,v\rangle _{{L^{2}}}=\int _{0}^{1}\overline {u(x)}\cdot p_{i}v(x)-\overline {p_{i}u(x)}\cdot v(x){\mathrm {d}}x=-{{\rm {i}}}\cdot \left(\overline u(1)\cdot v(1)-\overline u(0)\cdot v(0)\right)=0$

folgt, dass die Operatoren $p_{i}$ für $i\in \{1,2\}$ symmetrisch sind. Jedoch ist nur der Operator $p_{2}$ selbstadjungiert, denn im ersten Fall wird der Definitionsbereich in unnötiger Weise eingeschränkt. Er besitzt dann gar keine Eigenfunktionen mehr, weil diese alle von der Form $\exp(i\lambda _{n}\cdot x)$ sind, also die geforderte Bedingung $\psi (0)=0$ verletzen würden.

Laplace-Operator

→ Hauptartikel: Laplace-Operator

Der Laplace-Operator $\Delta \colon D(\Delta )\to L^{2}(\mathbb{R} ^{n})$ ist ein unbeschränkter Operator. Er ist bezüglich des $L^{2}$ -Skalarproduktes selbstadjungiert. Das heißt, er ist symmetrisch bezüglich dieses Skalarprodukts, was

$\int _{{\mathbb{R} ^{n}}}\Delta f(x)g(x){\mathrm {d}}x=\int _{{\mathbb{R} ^{n}}}f(x)\Delta g(x){\mathrm {d}}x$

für alle $f,\,g\in D(\Delta )$ bedeutet, und ist dicht definiert. Die Ableitung ist hier im schwachen Sinn zu verstehen. Somit gilt für den Definitionsbereich

$D(\Delta )=\{u\in L^{2}(\mathbb{R} ^{n}):\Delta u\in L^{2}(\mathbb{R} ^{n})\}.$

Dies entspricht dem Sobolev-Raum $H^2(\R^n)$ der quadratintegierbaren und zweimal schwach differenzierbaren Funktionen, dieser liegt dicht in $L^2(\R^n)$ . Die Symmetrie des Laplace-Operators folgt aus der greenschen Formel.

Multiplikationsoperator

Sei $(\Omega ,\Sigma ,\mu )$ ein Maßraum und $f:\Omega \to \mathbb{R}$ eine messbare Funktion. Der Multiplikationsoperator $M_{f}\colon D(M_{f})\to L^{2}(\mu )$ mit $D(M_{f})=\{x\in L^{2}(\mu ):f\cdot x\in L^{2}(\mu )\}\subset L^{2}(\mu )$ ist definiert durch

$x\mapsto M_{f}x:=f\cdot x.$

Dieser Operator ist unbeschränkt und dicht definiert, denn für $\Omega _{n}:=\{\omega \in \Omega :|f(\omega )|\leq n\}$ enthält $D(M_{f})$ alle $L^{2}$ -Klassen, die außerhalb von $\Omega _{n}$ verschwinden und wegen $\textstyle \Omega =\bigcup _{{n}}\Omega _{n}$ ist $D(M_{f})\subset L^{2}(\mu )$ dicht. Außerdem ist M_f bezüglich des $L^{2}$ -Skalarproduktes symmetrisch. Der Operator ist auch selbstadjungiert. Da für einen symmetrischen Operator nämlich $M_{f}\subset M_{f}^{*}$ gilt, was $D(M_{f})\subset D(M_{f}^{*})$ und $M_{f}^{*}|_{{D(M_{f})}}=M_{f}$ bedeutet, muss für die Selbstadjungiertheit nur noch $D(M_{f}^{*})\subset D(M_{f})$ gezeigt werden. Sei $\chi_n$ die charakteristische Funktion von $\Omega _{n}$ , für $z\in D(M_{f})$ und $x\in D(M_{f}^{*})$ gilt

$\langle z,\chi _{n}M_{f}^{*}x\rangle _{{L^{2}}}=\langle \chi _{n}z,M_{f}^{*}x\rangle _{{L^{2}}}=\langle M_{f}(\chi _{n}z),x\rangle _{{L^{2}}}=\langle f\chi _{n}z,x\rangle _{{L^{2}}}.$

Das heißt $\chi _{n}M_{f}^{*}x=\chi _{n}fx$ gilt fast überall. Da $\chi _{n}\to 1$ punktweise konvergiert, gilt $M_{f}^{*}x=fx$ fast überall. Da nun $M_{f}^{*}x=fx$ in $L^{2}$ liegt ist $x\in D(M_{f})$ , was $D(M_{f})=D(M_{f}^{*})$ zeigt und somit die Selbstadjungiertheit beweist.

Kriterien

Für einen in einem Hilbertraum $(H,\langle .,.\rangle )$ dicht definierten Operator $T\colon D(T)\to H$ gibt es hinsichtlich der Frage der Selbstadjungiertheit folgende immer wieder genannte Kriterien.

Erstes Kriterium

ist dann und nur dann selbstadjungierter Operator in , wenn folgende Bedingung erfüllt ist:

Es gilt $T=T^{*}=T^{{**}}$ .

Zweites Kriterium

ist dann und nur dann selbstadjungierter Operator in , wenn folgende Bedingungen erfüllt sind:

ist symmetrisch.
ist abgeschlossen.
Die Nullräume der beiden Operatoren $T^{*}-{\mathrm i}\cdot Id_{H}$ und $T^{*}+{\mathrm i}\cdot Id_{H}$ sind gleich $\{0\}$ .

Für die in der zuletzt genannten Bedingung auftretenden Nullräume betrachtet man oft deren Hilbertraumdimensionen. Diese nennt man im Falle eines symmetrischen Operators auch dessen Defektindizes. Die zuletzt genannte Bedingung lässt sich daher auch so ausdrücken, dass die Defektindizes von gleich 0 sind.

Drittes Kriterium

Die Bedingungen 2 und 3 des zweiten Kriteriums lassen sich zu einer einzigen umdeuten und auf diesem Wege erhält man hinsichtlich der Frage der Selbstadjungiertheit von ein weiteres gleichwertiges Kriterium:

ist dann und nur dann selbstadjungierter Operator in , wenn folgende Bedingungen erfüllt sind:

ist symmetrisch.
Die Bildräume der beiden Operatoren $T-{\mathrm i}\cdot Id_{H}$ und $T+{\mathrm i}\cdot Id_{H}$ sind gleich .

Viertes Kriterium

Das vierte Kriterium zeigt, dass die Selbstadjungiertheit eines dicht definierten Operators im Wesentlichen durch die Lage seines Spektrums innerhalb der reellen Zahlen bestimmt wird:

ist dann und nur dann selbstadjungierter Operator in , wenn folgende Bedingungen erfüllt sind:

ist symmetrisch.
Das Spektrum von besteht allein aus reellen Zahlen, also $\sigma (T)\subset \mathbb{R}$ .

Eigenschaften

Sei ein dicht definierter Operator auf dem Hilbertraum $(H,\langle .,.\rangle ),$

dann ist $T^{*}T$ ein selbstadjungierter Operator mit $\langle Tx,x\rangle \geq 0.$

Sei ein selbstadjungierter Operator auf dem Hilbertraum $(H,\langle .,.\rangle ).$

Für das Spektrum $\sigma (T)$ von gilt $\sigma (T)\subset \mathbb{R} .$ Es gibt also keine Spektralwerte, die echte komplexe Zahlen sind. Insbesondere hat eine selbstadjungierte Matrix nur reelle Spektral- beziehungsweise Eigenwerte.
Ein Operator ist positiv, das heißt, es gilt $\langle Tx,x\rangle \geq 0$ für alle $x\in D(T)$ genau dann, wenn für das Spektrum $\sigma (T)$ die Inklusion $\sigma (T)\subset [0,\infty ]$ gilt.
Falls $\langle Tx,x\rangle \geq 0$ gilt, so existiert ein selbstadjungierter Operator mit $\langle Bx,x\rangle \geq 0,$ so dass $B\circ B=T$ gilt.

Friedrichssche Erweiterung

→ Hauptartikel: Friedrichssche Erweiterung

Sei $(H,\langle ,\rangle _{H})$ ein Hilbertraum und $T\colon D(T)\to H$ ein dicht definierter halbbeschränkter Operator. Für einen Operator bedeutet halbbeschränkt zu sein, dass der Operator entweder die Ungleichung $\langle Tx,x\rangle _{H}\geq C\|x\|_{H}^{2}$ oder die Ungleichung $\langle Tx,x\rangle _{H}\leq C\|x\|_{H}^{2}$ für ein $C\in \mathbb{R}$ und für alle $x\in D(T)$ erfüllt. Dann existiert zu eine selbstadjungierte Erweiterung von , die derselben Abschätzung genügt.

Zu beachten ist, dass bei einem halbbeschränkten Operator der Ausdruck $\langle Tx,x\rangle _{H}$ reellwertig sein muss, da sonst die Ordnungsrelationen $\geq$ und $\leq$ nicht definiert sind; und Operatoren, für die $\langle Tx,x\rangle _{H}\in \mathbb{R}$ für alle $x \in H$ gilt, sind symmetrisch.

Sei $T\colon D(A)\to H$ ein abgeschlossener und dicht definierter Operator. Dann lässt sich aus der Friedrichsschen Erweiterung folgern, dass $T^{*}T\colon \{x\in D(T):Tx\in D(T^{*})\}\to H$ dicht definiert und selbstadjungiert ist.

Spektralsatz für unbeschränkte Operatoren

Spektralzerlegung

→ Hauptartikel: Spektralsatz

Sei $(H,\langle .,.\rangle _{H})$ ein Hilbertraum und $\Sigma$ die borelsche σ-Algebra. Für jeden selbstadjungierten Operator $T:D(T)\to H$ existiert ein eindeutiges Spektralmaß $E\colon \Sigma \to L(H,H)$ , so dass

$\langle Tx,y\rangle _{H}=\int _{\mathbb{R} }t\,{\mathrm {d}}\langle E_{t}\,x,y\rangle _{H}$

mit $x\in D(T)$ und $y\in H$ gilt. Diese Aussage ist der Spektralsatz für unbeschränkte selbstadjungierte Operatoren. Fordert man, dass die Operatoren beschränkt und selbstadjungiert oder gar kompakt und selbstadjungiert sind, so vereinfacht sich das Resultat. Das wird im Artikel Spektralsatz näher erläutert.

Multiplikationsoperator

Sei ebenfalls wieder ein Hilbertraum und sei $T\colon H\supset D(T)\to H$ ein selbstadjungierter Operator. Dann existiert ein (im separablen Fall ein $\sigma$ -endlicher) Maßraum $(\Omega ,\Sigma ,\mu )$ , eine messbare Funktion $f\colon \Omega \to \mathbb {R}$ sowie ein unitärer Operator $U\colon H\to L^{2}(\mu )$ mit

$x\in D(T)\Leftrightarrow f\cdot Ux\in L^{2}(\mu )$ und
$UTU^{*}\phi =f\cdot \phi$ für $\phi \in \{\phi \in L^{2}(\mu ):f\cdot \phi \in L^{2}(\mu )\}$ .

Im Wesentlichen ist also der Multiplikationsoperator $\phi \mapsto f\cdot \phi$ das einzige Beispiel eines selbstadjungierten Operators.

Basierend auf einem Artikel in Wikipedia.de

Selbstadjungierter Operator

Definition

Beschränkte Operatoren

Unbeschränkte Operatoren

Geschichte

Verwandte Objekte

Selbstadjungierte Matrix

Symmetrischer Operator

Wesentlich selbstadjungierter Operator

Beispiele

Symmetrische Matrix

Der Operator -i ^d/_dx

Laplace-Operator

Multiplikationsoperator

Kriterien

Erstes Kriterium

Zweites Kriterium

Drittes Kriterium

Viertes Kriterium

Eigenschaften

Friedrichssche Erweiterung

Spektralsatz für unbeschränkte Operatoren

Spektralzerlegung

Multiplikationsoperator

Selbstadjungierter Operator

Definition

Beschränkte Operatoren

Unbeschränkte Operatoren

Geschichte

Verwandte Objekte

Selbstadjungierte Matrix

Symmetrischer Operator

Wesentlich selbstadjungierter Operator

Beispiele

Symmetrische Matrix

Der Operator -i d/dx

Laplace-Operator

Multiplikationsoperator

Kriterien

Erstes Kriterium

Zweites Kriterium

Drittes Kriterium

Viertes Kriterium

Eigenschaften

Friedrichssche Erweiterung

Spektralsatz für unbeschränkte Operatoren

Spektralzerlegung

Multiplikationsoperator

Der Operator -i ^d/_dx