Wellenvektor

Der Wellenvektor oder auch Wellenzahlvektor ${\vec {k}}$ ist in der Physik ein Vektor, der senkrecht auf der Wellenfront einer Welle steht und dessen Betrag ${\frac {2\pi }{\lambda }}$ ist, wobei $\lambda$ die Wellenlänge ist. Die Maßeinheit der Komponenten ist 1/m. In den meisten Fällen gibt er die Ausbreitungsrichtung der Welle an, jedoch kann die Richtung des Poynting-Vektors für den Energiefluss bei elektromagnetischen Wellen in bestimmten Medien vom Wellenvektor abweichen.

Beschreibung

Eine ebene Welle, die sich in ${\vec {k}}$ -Richtung ausbreitet, lässt sich schreiben als:

$\psi ({\vec r},t)=A\cdot e^{{i({\vec k}\cdot {\vec r}-\omega t)}}$

mit

Mit den Komponenten in x-, y- und z-Richtung

${\vec {k}}=(k_{x},k_{y},k_{z})$

zeigt der Wellenvektor im 3-dimensionalen k-Raum, auch reziproker Raum genannt, in eine bestimmte Richtung.

Der Betrag des Wellenvektors ist die Kreiswellenzahl , daher auch die Bezeichnung Wellenzahlvektor:

$k=|{\vec {k}}|={\frac {\omega }{c}}={\frac {2\pi }{\lambda }},$

wobei

die Phasengeschwindigkeit und
$\lambda$ die Wellenlänge ist.

Wellenvektor und Quantenzahlen

Ohne weitere Randbedingungen, etwa im Vakuum, kann der Wellenvektor eines Teilchens kontinuierlich jeden Betrag und jede Ausrichtung annehmen. Unter bestimmten Umständen ist der Wellenvektor jedoch eine quantisierte Größe.

Die Beschränkung von Teilchen auf einen endlichen Raum, beispielsweise in einem Potentialtopf, oder das Gitter eines Festkörpers, führt dazu, dass der stationäre Zustand des Systems nur diskrete Werte annehmen kann. In diesem Fall ist der Wellenvektor quantisiert, auch wenn er streng genommen keine Quantenzahlen darstellt. Der Wellenvektor ist vielmehr eine Funktion von Quantenzahlen, bzw. seine möglichen Werte können durch Quantenzahlen abgezählt werden. Dies ist in Analogie zu den Eigenenergien eines quantenmechanischen Problems mit einem diskreten Spektrum $E_{n}$ zu sehen: der Index der diskreten Energie ist die Quantenzahl, nicht jedoch die Energie selbst.

Beispiel: Für die Lösungen der Schrödingergleichung eines dreidimensionalen, unendlich hohen Potentialtopfs der Kantenlängen gilt

$\Psi_{n_x,n_y,n_z}(x,y,z) \;=\; A \, \sin \left( k_x \, x \right) \, \sin \left( k_y \, y \right) \, \sin \left( k_z \, z \right)$

mit der Amplitude und der Abkürzung

$k_i = \frac{n_i \, \pi}{a}$ .

Dabei ist $n_{i}$ eine nichtnegative ganze Zahl und der Index kann die Werte , , oder annehmen.

Die stationären Zustände des Teilchens, sind also durch die Quantenzahlen $n_{x}$ , $n_{y}$ und $n_{z}$ charakterisiert. Anstatt einen Zustand durch dieses Zahlentripel zu benennen, kann auch der Wellenvektor $\vec k = (k_x,k_y,k_z)$ verwendet werden. Jedoch darf der Wellenvektor oder einer seiner Komponenten nicht als Quantenzahl bezeichnet werden, weil er zum einen dimensionsbehaftet und zum anderen durch reelle Zahlen dargestellt ist.

Bei einem Potentialtopf mit Teilchen ergeben sich Vektoren im reziproken Raum. Wenn es sich um Fermionen handelt, gibt es pro Wellenvektor nur eine begrenzte Anzahl von stationären Zuständen. Deren Anzahl ergibt sich aus dem Betrag des Spins der betrachteten Teilchen. Elektronen sind Teilchen bei denen der Betrag des Spins den Wert 1/2 hat. Ein solcher Spin kann in Bezug auf eine Quantisierungsachse nur zwei Ausrichtungen annehmen. Daher kann im Potentialtopf jeder Wellenvektor von maximal zwei Elektronen angenommen werden.

Wellenvektor und Impuls

Bei Photonen (Einstein-Gleichungen) sowie bei Materiewellen (De-Broglie-Relation) ist der vektorielle Impuls ${\vec {p}}$ proportional zum Wellenvektor, mit dem reduzierten Planckschen Wirkungsquantum $\hbar$ als Proportionalitätsfaktor:

$\vec p = \hbar \vec k$

Literatur

Charles Kittel: Einführung in die Festkörperphysik. 15. Auflage, Oldenbourg Verlag München, München 2013, ISBN 978-3-486-59755-4.
Bahaa E. A. Saleh, Malvin Carl Teich: Grundlagen der Photonik. 1. Auflage, Wiley-VCH Verlag GmbH & Co, Weinheim 2008, ISBN 978-3-527-40677-7.

Basierend auf einem Artikel in:

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