Tangentialbündel

Hier wird das Tangentialbündel des Kreises illustriert. Das erste Bild zeigt die Tangentialräume am Kreis und im zweiten Bild werden diese Räume zu einem Bündel zusammengefasst.

Tangentialbündel ist ein Begriff aus der Differentialgeometrie und Differentialtopologie. Es handelt sich um die disjunkte Vereinigung aller Tangentialräume. Hat das Tangentialbündel eine besonders einfache Struktur, dann nennt man die zugrundeliegende Mannigfaltigkeit parallelisierbar.

Definition

Das Tangentialbündel einer differenzierbaren Mannigfaltigkeit ist ein Vektorbündel. Als Menge ist es als die disjunkte Vereinigung aller Tangentialräume von definiert:

$TM:=\bigsqcup _{{p\in M}}T_{p}M:=\bigcup _{{p\in M}}\{p\}\times T_{p}M.$

Die Vektorraumstruktur in den Fasern $\{p\}\times T_{p}M$ ist die von den Tangentialräumen geerbte Struktur.

Ist M eine -dimensionale differenzierbare Mannigfaltigkeit und U eine offene, zusammenziehbare Umgebung von $p\in M$ , dann ist TU diffeomorph zu $U\times {\mathbb {R}}^{n},$ das heißt lokal ist das Tangentialbündel TM diffeomorph zu $\mathbb {R} ^{2n}$ .

Ein Tangentialbündel erhält durch die zugrunde liegende Mannigfaltigkeit wieder eine differenzierbare Struktur. Man nennt einen Atlas des Tangentialbündels, in dem alle Karten die Form $U\times \mathbb{R} ^{{n}}$ haben, eine lokale Trivialisierung. Die Topologie und differenzierbare Struktur bekommt das Tangentialbündel durch eine lokale Trivialisierung.

Eine differenzierbare Mannigfaltigkeit mit trivialem Tangentialbündel (das heißt ist als Bündel isomorph zu $M\times \mathbb{R} ^{n}$ ) nennt man parallelisierbar.

Beispiele

Parallelisierbare Mannigfaltigkeiten

$M=\mathbb{R} ^{n}$ , das Tangentialbündel ist $TM=\mathbb{R} ^{n}\times \mathbb{R} ^{n}=\mathbb{R} ^{{2n}}.$
Sei $S^{1}=\{x\in {\mathbb {R}}^{2}:\left\|x\right\|=1\}$ die 1-Sphäre. Das Tangentialbündel ist der unendlich lange Zylinder, das heißt $TS^{1}=S^{1}\times \mathbb{R} .$
Jede endlichdimensionale Lie-Gruppe , denn man kann eine Basis für den Tangentialraum am neutralen Element wählen und dann durch die Gruppenwirkung über ganz transportieren, um eine Trivialisierung von zu erhalten.
Jede orientierbare geschlossene -Mannigfaltigkeit.

Nichttriviale Tangentialbündel

$TS^{2}$ mit $S^{2}=\{x\in \mathbb{R} ^{3}:\left\|x\right\|=1\}$ , denn nach dem Satz vom Igel gibt es auf der -Sphäre kein nirgendwo verschwindendes, stetiges tangentiales Vektorfeld.
Raoul Bott und John Milnor bewiesen 1958 als Konsequenz aus dem Bott-Periodizitätssatz, dass $S^{1},S^{3}$ und $S^{7}$ die einzigen parallelisierbaren Sphären sind.

Natürliche Projektion

Die natürliche Projektion ist eine glatte Abbildung

$\pi \colon TM\to M\,$

definiert durch

$(p,v)\mapsto p.$

Dabei ist $p\in M$ und $v\in T_{p}M$ . Es gilt also $\;\pi ^{{-1}}(p)=T_{p}M$ für alle $p\in M$ .

Kotangentialbündel

Analog zum Tangentialbündel ist auch das Kotangentialbündel definiert. Sei eine differenzierbare Mannigfaltigkeit und T_pM ihr Tangentialraum am Punkt $p\in M$ , so wird mit $T_{p}^{*}M$ der Dualraum des Tangentialraums, den man Kotangentialraum nennt, bezeichnet. Das Kotangentialbündel $T^{*}M$ von ist nun als disjunkte Vereinigung der Kotangentialräume definiert. Das heißt, es gilt

$T^{*}M:=\bigsqcup _{{p\in M}}T_{p}^{*}M.$

Auch auf dem Kotangentialbündel lässt sich auf natürliche Weise wieder eine differenzierbare Struktur definieren.

Einheits-Tangentialbündel

Das Einheits-Tangentialbündel einer riemannschen Mannigfaltigkeit (M,g) mit riemannscher Metrik besteht aus allen Tangentialvektoren der Länge 1:

$T^{1}M=\left\{v\in TM\mid g(v,v)=1\right\}.$

Das Einheits-Tangentialbündel ist ein Faserbündel, aber kein Vektorraumbündel. Da die Fasern

$T_{p}^{1}M=T^{1}M\cap T_{p}M$

diffeomorph zu einer Sphäre sind, spricht man auch von einem Sphärenbündel.

Vektorfelder

→ Hauptartikel: Vektorfeld

Ein Vektorfeld auf einer differenzierbaren Mannigfaltigkeit ist eine Abbildung $V\colon M\to TM$ , die jedem Punkt $p\in M$ einen Tangentialvektor $v\in T_{p}M$ mit Fußpunkt zuordnet. In der Differentialtopologie und der Differentialgeometrie betrachtet man vor allem glatte Vektorfelder, also solche, die glatte Abbildungen von nach sind.

Basierend auf einem Artikel in:

Wikipedia.de